8 i4 h$ s/ D- ^5 U 一、流体的物理性质
0 [, t" ]* r' R 1.连续介质假定
. k1 O4 t- M4 b: p3 V5 c: ~ (1)将流体视为由无数微团或质点组成的密集而无间隙的连续介质; 6 z4 w: U' D7 F+ u
(2)连续性假设并不是在任何情况下都适用,如高真空下的气体就不能视为连续介质。
" \2 V4 K/ n- M. r 2.流体的密度和比容
9 g" X7 L; T! H; A (1)密度的定义与性质 $ ~/ T; i5 c, B9 Z( ]2 @9 a, d7 S1 i* V
流体的密度是指单位体积流体所具有的质量,以ρ表示。 , C+ r% _; C9 V; Y
8 a N8 N% [* e: S$ \) Z9 s5 o 比体积是指密度的倒数,以符号υ表示,它是指单位质量流体所占有的体积,即 7 h) ~" r* R. p9 y7 ]' ]
' L! w8 ^: k3 x: p- C4 z% S 液体的密度随着压力和温度的变化很小,一般可忽略不计,因此ρ=常数。气体的密度随温度、压力改变较大。低压气体的密度可近似按理想气体状态方程计算
1 p5 b' p3 ~ Y! }$ [! t * J; k: E, q/ t7 R* c& U
高压气体的密度可采用实际气体状态方程计算。 # W/ H/ H. G& z4 f: s/ E. ]
(2)流体混合物的密度
) x& G3 u8 ^5 c* x2 s# y) h ①液体混合物的组成常用质量分数表示。以1kg液体混合物为基准,设各个组分在混合前后体积不变(理想溶液),则1kg混合物的体积等于各组分单独存在时体积之和,即 ! f/ P1 y& ?& y5 E5 R
- b! Q1 e0 m! s+ b8 W7 _
ρA,ρB,…,ρn——各纯组分的密度,kg/m3;
1 T1 c8 s, P. ]' ~4 x) ?( A+ s ωA,ωB,…,ωn——混合物中各组分的质量分数,kg/kg。
& b( n2 x4 J7 d! n" \% o0 A1 O$ y ②气体混合物的组成常用体积分数φ表示。以1m3气体混合物为基准,各组分的质量分别为φAρA,φBρB,φnρn,则1m3气体混合物的质量等于各组分质量之和,即
; T/ `) z1 a; [ ρm=ρAφA+ρBφB+ρnφn 9 X' J+ a; J( K. o
φA,φB,φn——气体混合物中各组分的体积分数,m3/m3。
6 d* ]2 x1 Y$ c, l( f6 h 3.流体的膨胀性和压缩性 2 R$ V6 u) M* ~: C" p8 w
(1)膨胀性 4 K( ^2 i7 L6 G: F" ~3 T* H+ E
流体的膨胀性是指流体温度升高时其体积会增大的性质。膨胀性的大小用体积膨胀系数α表示。 - }) k+ D y$ q
9 O3 \% u4 r+ K9 n j# w& C
dT——流体温度的增量,K; 9 c1 _: q1 d( `, H' X7 W0 j
dv/v——流体体积的相对变化量。 9 S* u: t9 S- V- U# ]- }
液体的膨胀性通常可忽略不计,而气体的膨胀性相对很大。
8 S$ ^: F2 x/ \ (2)可压缩性 0 E5 `! ^' y2 w9 }1 o2 K# }
可压缩性是指流体受压力作用其体积会减小的性质。流体可压缩性的大小用体积压缩系数β来表征。
# x0 j: b( }! U: t9 @ * g1 K6 L* q1 \- Y
负号表示dv与dp的变化方向相反。 7 I) i& U# ^" l3 s+ n
由于ρv=1,故上式又可以写成 * x2 ~, _8 K: Z+ E }
' X) H) V) T; j# t
由β的表达式知,β值越大,流体越容易被压缩;反之,不易被压缩。
7 k; k6 g3 W% r 4.流体的黏性 $ K) R, b* v" W( G' L# ]
(1)牛顿黏性定律
7 G! f% Q- v9 p 流体在运动时,任意相邻流体层之间存在着抵抗流体变形的作用力,称为剪切力(内摩擦力)。流体的黏性是指流体所具有的在其内部产生阻碍自身运动的特性。 1 S' d v! d/ Q" J/ u$ X
①黏性的产生原因
# C8 r3 u) T& b6 r) t4 u a.流体分子之间的引力(内聚力)产生内摩擦力;
e- ?+ R& \% y2 Y6 s- C b.流体分子作随机热运动的动量交换产生内摩擦力。 : f- Q; k. }, z" b
②牛顿黏性定律
: H0 h( {0 R4 @8 g- c8 P$ P; X
+ r5 @* U/ F& j- q& X τ——剪应力或内摩擦力,N/m2;
$ {' t/ k4 X4 x3 X& t( J2 z7 {: O μ——流体的动力黏度,简称黏度,Pa·s;
y, a d' x- {- m5 u. c: Z dux/dy——速度梯度,1/s。 # f/ b; T1 |& a: j8 D" g% v
负号表示τ与速度梯度的方向相反。
/ [) {; R2 m+ i" G f3 [! x) n (2)流体的黏度
( V7 k% z2 Z2 d( } μ表示单位速度梯度下流体的内摩擦力,它直接反映了流体内摩擦力的大小。在SI制中,μ的单位为N·s/m2或Pa·s。以前单位有泊(P)或厘泊(cP),换算关系为:1Pa·s=10P=1000cP。 / h0 h' J7 w9 j) P2 x7 @+ j9 v
运动黏度是指流体黏度μ与密度ρ的比值,以ν表示
1 a, `. k( x5 u7 b
5 P1 L: m4 c- S 在SI制中,ν的单位为m2/s,其非法定单位为cm2/s(St),它们的关系为 ' @- K% b" s& g
1St=100cSt=10-4m2/s
# k$ F1 T( ^+ M8 [ ~7 p/ O 当温度升高或压力降低时,液体黏度降低;温度降低、压力升高时,液体黏度增大。当温度升高时,气体黏性增大;当压力提高时,气体黏度减小。 : k5 N( E5 c. E
(3)理想流体与黏性流体
& E8 o" K1 T( D 黏性流体或实际流体是指具有黏性的流体。理想流体是指假想的、完全无黏性(μ=0)的流体。 ; c9 x! Y5 g" ^* {; w
二、流体静力学 + u0 R/ o# x: L
1.静止流体的压力特性
0 I) ~9 Z$ Z1 p7 e2 U- e (1)静压力的定义 9 o3 C% O7 s6 E: k' t) H
静止流体内部没有剪应力,只有法向应力。静压力是指法向应力,以p表示。
3 U# y* x0 }, \* s2 s( p3 f (2)静压力的特性
, K0 } V& ?* ]; r ①流体静压力垂直于其作用面,其方向为该作用面的内法线方向; $ s. C" A( R3 D6 Y! E
②静止流体中任意一点处的静压力的大小与作用面的方位无关,即同一点上各方向作用的静压力值相等。 8 h7 T7 k8 X M% r6 W/ C; K
(3)静压力的单位
7 X! M3 B( O4 X4 K# I 在SI单位中,压力的单位是N/m2或Pa。
! b# X2 \, N6 O 一些常用压力单位之间的换算关系如下:
8 A M; \( c% q $ j2 ?" ~. c$ M" x, q! f& W
/ f" |, W& j) P; L4 ~. t% v. K" ^2 j( _8 k7 m. ~
5 g, @. X( P0 w( f. M3 O& s$ W
$ r3 \0 t f# O a- P |